Nie myśl o sile Coriolisa jako odchylającej się zgodnie z ruchem wskazówek zegara / przeciwnie do ruchu wskazówek zegara, ale w prawo (NH) lub w lewo (SH), patrząc w kierunku ruchu.
Więc to jest czymś w rodzaju „z definicji”. Cyklon to system niskiego ciśnienia, a powietrze będzie przemieszczać się z miejsca o wysokim ciśnieniu do miejsca o niskim ciśnieniu. Siła Coriolisa będzie odchylać to powietrze w prawo na półkuli północnej, tworząc ruch przeciwny do ruchu wskazówek zegara wokół niskiego ciśnienia. Wokół systemów wysokiego ciśnienia kierunek ruchu jest przeciwny, antycyklonowy.
A bardzo prosty szkic, z niskim ciśnieniem pośrodku i wyższym ciśnieniem wokół niego:
Innym sposobem spojrzenia na to jest równanie geostroficzne ruch. Wiatr wokół cyklonu jest (prawie) geostroficzny, więc równanie ruchu można uprościć do
$$ f \ mathbf {k} \ times \ mathbf {v} = - \ frac {1} { \ rho} \ nabla p $$
gdzie $ f $ to parametr Coriolisa, $ \ mathbf {k} $ to pionowy wektor jednostkowy, $ \ mathbf {v} $ to wektor prędkości wiatru, $ \ rho $ to gęstość, a $ \ nabla p $ to gradient ciśnienia.
Zatem patrząc na szkic układu niskiego ciśnienia na półkuli północnej, siła gradientu ciśnienia będzie wyglądać następująco:
Sam gradient przechodzi od niskiego do wysokiego ciśnienia, ale siła ma przeciwny kierunek. Aby osiągnąć równowagę między tym a członem Coriolisa, potrzebujemy następującej sytuacji:
(Zwróć uwagę na znak ujemny dla wyrażenia Coriolisa tutaj. W powyższym równaniu mamy równość, więc ze znakiem ujemnym kierunek jest przeciwny do kierunku siły gradientu ciśnienia.)
Ponieważ $ f $ jest dodatnie na półkuli północnej, kiedy używamy reguły prawej ręki dla produktów krzyżowych, oznacza to, że $ \ mathbf {v} $ musi być skierowane tak, jak
tj. wykonując ruch w kierunku przeciwnym do ruchu wskazówek zegara wokół niskiego ciśnienia.